УДК 539.165; 539.12(023)

ДОПОЛНИТЕЛЬНАЯ GĦ/CK-ФИЗИКА: О РЕАЛИЗАЦИИ СУПЕРСИММЕТРИИ КВАНТОВОЙ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ/СКЭД И КВАНТОВОЙ ХРОМОДИНАМИКИ/СКХД. OРТОПОЗИТРОНИЙ И ИПСИЛОН-МЕЗОН (РЕЗОНАНС)

Левин Борис Михайлович
Пенсионер
кандидат физико-математических наук
ИХФ им. Н.Н.Семенова РАН (Москва, 1964-1987) – Договор о творческом содружестве между ИХФ и ЛИЯФ (ныне ПИЯФ РАН) им. Б.П.Константинова (Москва-Гатчина, 22.10.1984-3.02.1986) – ФТИ им. А.Ф.Иоффе РАН (Санкт-Петербург, 2005-2007)

Аннотация
На экспериментальной основе рассмотрен дополнительный механизм CP- сохранениянарушения. Верификация развитой феноменологии может быть получена в Проекте решающего эксперимента в СКЭД- и СКХД-секторах.

Ключевые слова: боттомоний, дополнительная физика, квантовая хромодинамика, квантовая электродинамика, ортопозитроний, позитронный бета-распад, СР-сохранениенарушение, суперантиподная симметрия, топологический квантовый переход


ADDITIONAL GĦ/CK-PHYSICS: ON REALIZATION OF SUPERSYMMETRY QUANTUM ELECTRODYNAMICS/SQED AND QUANTUM CHROMODYNAMICS/SQCD. ORTHOPOSITRONIUM AND UPSILON-MESON (RESONANCE).

Levin Boris Mikhailovich
Retired
Cand. Sc. (Phys. & Math.)

Abstract
On experimental basis, is considered an additional mechanism for CP-conservationviolation. Verification of a developed phenomenology can be obtained from the Project of experimentum crucis at SQED- and SQCD-sectors.

Keywords: Additional Physics, bottomonium, CP-conservationviolation, orthopositronium, positron beta-decay, quantum chromodynamics, quantum electrodynamics, superantipodal symmetry, topological quantum transition


Рубрика: Физика

Библиографическая ссылка на статью:
Левин Б.М. Дополнительная Għ/ck-физика: О реализации суперсимметрии квантовой электродинамики/СКЭД и квантовой хромодинамики/СКХД. Oртопозитроний и ипсилон-мезон (резонанс) // Исследования в области естественных наук. 2013. № 7 [Электронный ресурс]. URL: http://science.snauka.ru/2013/07/5240 (дата обращения: 30.04.2017).

Прошло полвека как наблюдалось нарушение комбинированной чётности (CP) в запрещённых при сохранении СР-симметрии
распадах
долгоживущего -мезона, ( ~ 0,2% [1]). Наблюдались и другие СР-неинвариантные
эффекты
в распадах -мезона: «…вероятность распадов с испусканием положительных лептонов <>оказалась примерно на 0,3% больше, чем распадов с испусканием отрицательных лептонов» [2, с.77]). Это стимулировало поиск других реализаций для установления физической природы CP-нарушения.

Отчасти задачу решило генерирование в высокоэнергичных e+e-столкновениях (через виртуальный фотон) векторного резонанса 
на B-фабриках (производство прелестных мезонов, содержащих -кварки ) [3-6].

Особенно интересно т.н. прямое нарушение комбинированной чётности, которое оказалось на два порядка больше эффектов в слабых распадах -мезонов – (283)%.1

Здесь мы обращаем внимание на количественное
сходство эффектов временных аномалий ортопозитрония  (o-Ps3Ps1TPs) при -распадном «приготовлении» позитронов – /-o-Ps – с эффектами CP-нарушения в КХД:

  1. В абсолютных измерениях скорости самоаннигиляции
    -
    o-Ps наблюдался, избыток (0,190,02)% [10] и (0,140,023)% [11] (-аномалия в нерезонансных условиях [91995]) в сравнении с КЭД-вычислениями (в то время, с точностью , на сегодня – ; см. также [12] 3); т.е. такой же по порядку величины избыток, как эффект CP-нарушения в распаде  () [1];
  1. Доля , образующих Ps в газообразном неоне, ранее получена в работах временным методом [13] (условия резонанса в газообразном неоне), – (28±3)% и (26)% [14] (ср. с данными о нарушении CP-чётности в
    ускорительных экспериментах с резонансом
    ; см. сноску 1). Сравнение с долей , образующих -
    Ps в газообразном неоне, установленной другим (не временным) методом – (55±6)% [15], – подтверждает не случайность рассматриваемого сопоставления процессов с участием -ортопозитро-ния
    и
    ипсилон-мезона.

Однако, с позиций стандартной КЭД (CP-инвариантная теория), рассмотрение o-Ps в контексте CP-нарушения (и зазеркалья) некорректно:

«Позитроний представляет собой истинно нейтральную систему, а потому его состояния характеризуются определёнными зарядовой и комбинированной чётностями. Последняя равна (–1)S+1; поскольку
S может иметь лишь два значения, и 1, то сохранение комбинированной чётности эквивалентно сохранению полного спина» [16].

Как известно, в первом представлении зеркальной вселенной в связи с нарушением P-чётности в слабых взаимодействиях (T.D. Lee & C.N. Yang, 1956; S. Wu, 1957) и, после открытия нарушения CP-чётности [1], в последующем анализе возможности экспериментального наблюдения зеркальной вселенной (И.Ю. Кобзарев,Л.Б. Окунь, И.Я. Померанчук, 1966) ортопозитроний не рассматривался (CP-инвариантность КЭД).

Изотопная аномалия
(«эффект Мёссбауэра» в газообразном неоне [91987]) не привлёкла внимания, и по-прежнему позитроний, вне зависимости от способа «приготовления», рассматривался как предмет изучения стандартной КЭД:

"Positronium the bound state of the electron and positron, is a purely leptonic state – it is effectively free of hadronic and weak-interaction effects" [10].

Рассмотрение осцилляций ортопозитрония в зазеркалье и обратно началось после постулирования «…третьего (смешанноговида материисвязанной как обычнымитак и теневыми силами» ("…a third /mixed/ form of matter coupled both to ordinary and shadow forces") [17] 4, что требует введения дополнительной «…второй,аналогичной
U(1), калибровочной симметрии» ("…a second exact U(1) symmetry")
[19].

CP-статус Ps сохраняется, но для обоснования и анализа физического содержания приведённого количественного сравнения эффектов КЭД и КХД рассмотрим временные аномалии аннигиляции -o-Ps – в условиях резонанса и нерезонансных – с позиций единого поля, как компенсацию в СКЭД-секторе CP-нарушения, происходящего в СКХД-секторе – всё с участием слабого
(электрослабого) взаимодействия
5.

Далее, необходимо вспомнить первое сопоставление векторного резонанса  и ортопозитрония в связи с поисками лёгкого нейтрального суперсимметричного калибровочного бозона U спина 1 [21]: были рассмотрены процессы однофотонного
распада
тяжёлых векторных резонансов (
– чармония,
и 
– боттомония)и аннигиляция суперсимметричного ортопозитрония

SUSY-13S1 (SUSY-o-Ps)    (1).

Так в феноменологию аномалий временных спектров аннигиляции +-o-Ps вошла суперсимметрия. В работе [22] показано полное вырождение пара- (p-o-Ps) и орто-суперпозитрония в суперсимметричной N=2 квантовой электродинамике (N =2 СКЭД/SQED).

В результате преодолены парадоксы различия -o-Ps (непертурбативная динамика) и КЭД-o-Ps(диаграммная техника теории возмущений): анализом физической природы условий резонанса временных спектров аннигиляции позитронов (ортопозитрония) от -распада 22Na в газообразном неоне завершена феноменология новой физики (дополнительной -физики) с формулировкой решающего эксперимента [20].

В основе феноменологии временных аномалий аннигиляции  и -o-Ps представление об идеальной двузначной (±) пространственноподобной структуре («снаружи» светового конуса) макроскопического коллективного ядерного (резонансного) состояния (МКЯ/Р/С) в конечном состоянии -распада типа  (ТКП) [91995,20]. Фундаментальная основа (без нарушения физической причинности) сформулирована ранее в методических заметках [23].

В работе [24] рассматривались «макроскопические тела с нулевой массой покоя» и постулирована «полная относительность», эквивалентность «…всех (кроме самой световойскоростей», т.е. рамочное обоснование в квантовой теории поля возможности существования пространственноподобных фундаментальных структур 6.

Заметим, что принципиальное отличие -o-Ps от КЭД-o-Ps (не частиц в его составе –  и e+а пространственно-временнóго фона, на котором происходят аннигиляция и физические процессы, обусловленные нетривиальной топологией конечного состояния -распада) можно было обсуждать уже после рассмотрения зеркального мира в контексте тождественности элементарных частиц
[26].

Как же реализуются в дополнительной -физике суперсимметрия и непертурбативная динамика?

Осцилляции -o-Ps (в зазеркалье и обратно – назовём их вертикальными осцилляциями в СКЭД со стохастическим обнулением спина 
для
физического наблюдателя
 – топологическая
антиномия запрещённым в КЭД осцилляциям , см. ниже)

    (2)

реализуют дополнительную трактовку математической структуры суперсимметрии, как структуры дальнодействия нового типа в конечном состоянии ТКП. Как известно, суперпреобразование приводит к сдвигу частицы в пространстве (), точнее, двойное применение суперпреобразования – от фермиона к бозону и вновь к фермиону – переводит частицу в другую точку пространства. В случае ортопозитрония этот сдвиг обусловлен виртуальной аннигиляцией ()

     см

и на 4-5 порядков превышает квантовомеханическую неопределённость координат Ps при комнатной температуре (T ~ 300 K,
~ 10–7см); – сверхтонкое расщепление пара- и ортопозитрония, (3/7)– вклад виртуальной аннигиляции («новая сила аннигиляции» по Р. Фейнману, см. Квантовая электродинамика. М., «МИР», 1964, с.173).

В работе [27] рассмотрен лагранжиан с отрицательными знаками энергии (массы) и действия в зазеркалье по отношению к наблюдаемой вселенной («антиподная симметрия»). Это входит в обоснование -(o-Ps/p-Ps)-вырождения [22]:
суперсимметричная компенсация доли сверхтонкого расщепления -o-Ps при его осцилляциях (2) даёт вклад в вырождение пара- и орто-суперпозитрония в N =2 СКЭД; постулат полного орто-пара-вырождения позволяет вычислить число узлов МКЯ/Р/С – , определяющих дополнительный механизм одноквантовой моды аннигиляции -o-Ps («эффект Мёссбауэра» в газе) и фактор усиления [91995,20] вероятности суперсимметричной моды

    (3)

( – нотоф: «…безмассовая частица с нулевой спиральностьюдополнительная по своим свойствам фотону. Во взаимодействиях нотофкак и фотон, переносит спин 1» [28]);  – пространственноподобная
суперантиподносимметричная структура – ВСВзазеркалье () [20] 7.

Антиподные пары
, с квантовыми числами противоположных знаков (включая их массы), не могут сосуществовать статично. Точечные частицы положительной и отрицательной масс (времениподобные) разлетелись бы мгновенно. Состояние же двух взаимнокомпенсирующих друг друга компонент структурированного макроскопического пространственноподобного объекта устойчиво относительно линейного движения по соображениям симметрии: порождённые в конечном состоянии распада (
ТКП), они не могут разлететься по линейной траектории, и взаимное отталкивание реализуется во взаимно-хаотическом вращении. Поэтому система с нулевым спином () воспринимается физическим наблюдателем, находящимся на стороне , как система со спином 1. Так же – o-Ps (спин 1), оказавшись в зазеркалье – o-Ps/, воспринимается физическим наблюдателем как p-Ps/ (= 0) [91995]; см. выше (2).

При этом необходимо принять во внимание инструментальный аспект наблюдения моды (3), поскольку при регистрации -совпадений аппаратура отсекает (с точностью до фона случайных совпадений) регистрацию  с энергией  1,022 МэВ в «стоп»-канале [91987]. Но при учёте суперсимметрии должен проявиться дефицит энергии: однонотофная
мода детектируется при его взаимодействии с парой  в составе МКЯ/Р/С (ядра атома дальнодействия) путём регистрации электрона из , а половина энергии  компенсируется дыркой (отрицательная масса), подобно анти-комптоновскому рассеянию [30]. В условиях резонанса в газообразном неоне половина событий -o-Ps аннигилирует в зазеркалье [9,20].

Механизм этого процесса можно представить в виде схемы

        (4СКЭД),

где учтён суперсимметричный статус -o-Ps-p-Ps/ (полное вырождение, ср. с [22]).

Новая физика (дополнительная -физика) даёт полное количественное описание изотопной аномалии в неоне (фактор ~ 2) [9] и -аномалии [10,11] на базе вычислений вклада суперсимметричной моды аннигиляции o-Ps

    B [21],

где x = mU/m 0, с учётом топологической метаморфозы фотона –  (1) в нотоф – 
(3) и фактора усиления вследствие осцилляций -
o-Ps по  узлам пространственноподобной структуры ядра атома дальнодействия в конечном состоянии -распада типа . Количественно дополнительный механизм аннигиляции в конечном состоянии ТКП (стохастический режим осцилляций – несохранение фазы) сводится к умножению числа каналов аннигиляции

     (0,19%),

что хорошо описывает наблюдения [10,11].

Возвращаясь теперь в СКХД-сектор, необходимо ответить на вопрос, как в модах распада (43S1), содержащих пары  может реализоваться дополнительный механизм CP-нарушения?

Массы покоя -резонанса и основного состояния  отличаются на величину, превышающую массу протона m@ 938 МэВ

mU(4S) – mU(1S@ 1113 МэВ [31].

Это означает, что вследствие реализации  (обобщённый ток смещения 8) возбуждённое состояние связывается (через виртуальную пару ) с квазичастицей/«протоном»  в центральном узле ядра атома дальнодействия

        (4СКХД),

подобно ковалентной связи ядер 22Ne с  в экспериментальной ситуации с неоном в условиях резонанса [9,20] ( – виртуальный нейтральный векторный бозон). Вертикальные осцилляции пар  в зазеркалье превращает в «ничто» посредством механизма

античастицы + квазичастицы/дырки
 «
ничто»    (*)

часть событий с участием  путём взаимодействия с - и -антикварками (дырками) в составе .

В целом как будто имеет место компенсационный механизм CP-(наруше-ниясохранения) в СКЭД- и СКХД-секторах: совпадением по порядку величины временных аномалий -o-Ps [10,11] и эффектов CP-нарушения (в нерезонансных условиях КХД ~ 0,2-0,3% [1,2]) и, соответственно, в «условиях резонанса» (совпадение на два порядка большее – в СКЭД [7,9] и в СКХД [3,4]), количественно как бы реализуется взаимное
топологическое отображение
СКЭД и СКХД.

На новом этапе изучения CP-проблемы, это –
своеобразная реализация первоначальной идеи сохранения комбинированной чётности в слабом взаимодействии (Л.Ландау, А.Салам, Т.Ли, Ч.Янг, 1957).

Осцилляции в конечных состояниях ТКП в лептонном и адроном секторах названы вертикальными [20] (в отличие от обнаруженных в последнее десятилетие осцилляций между различными ароматами нейтрино – горизонтальных
9).

Решающий эксперимент в СКЭД-секторе («тихая физика»).

В [20] показано, что верификация предполагаемой физической природы условий резонанса временных спектров аннигиляции  и -o-Ps в газообразном неоне при T ~ 300 K (источник 22Na), как обобщённого тока смещения единого поля, возможна по следующей схеме решающего эксперимента:

  1. Сравнительное наблюдение временных спектров аннигиляции позитронов методом задержанных -совпадений от -распада 22Na в газообразном неоне естественного изотопного состава высокой чистоты в окрестности нормальной температуры (~ 300 K) в интервале температур 10°при термостатировании газа (измерительной камеры) с точностью ~ 1°. Предполагается наблюдать температурный резонанс: высокую интенсивность ортопозитрониевой компоненты временных спектров (I2) на хвостах температурного диапазона. По мере удаления от пика температурного резонанса предполагается рост I2 (до 2 раз) и, соответственно (после вычитания вклада ортопозитрониевой компоненты), всё более чёткая визуализация плеча (аннигиляция квазисвободных позитронов), т.е. нормализация по этому критерию положения неона в ряду инертных газов в экспериментах 1965-1975 г.г. (США, Россия, Англия, Канада), в которых температура образцов и лабораторных помещений не фиксировалась.
  2. Сравнительное наблюдение временных спектров аннигиляции позитронов методом задержанных -совпадений от -распада 22Na в газообразном неоне естественного изотопного состава высокой чистоты при температуре, близкой к пиковой (см. п.1), в электрическом поле напряженностью ~ 4 кВ/см, ориентированном параллельно и перпендикулярно тяготению. При этом желательно сохранить геометрические параметры измерительной камеры и давления неона близкими к условиям измерений в основополагающем эксперименте [61987].

Схема этой реализации решающего эксперимента показана на рисунке.

Очевидно, что при успешном преодолении проблемы электрического пробоя газа-неона в присутствии источника ионизирующего излучения 22Na минимальной активности (~ мкКюри), независимые эксперименты могут быть реализованы единой методикой: ячейка в электрическом поле с газом и источником позитронов (п.2) помещается в термостат (п.1).

Обосновано проявление температурного резонанса I2 в отсутствии электрического поля и его исчезновение в электрическом поле 
~ 4 кВ/см.


 Рис. Схема решающего эксперимента: существует ли «связь между тяготением и электричеством» (М.Фарадей)? 

I2
– интенсивность ортопозитрониевой компоненты временнóго спектра аннигиляции позитронов для неона естественного изотопного состава (~ 9% 22
Ne – условия резонанса) при комнатной температуре в постоянном электрическом поле  ~ 4 кВ/см, перпендикулярном силе тяжести.

2I2
– то же в электрическом поле  ~ 4 кВ/см, параллельном силе тяжести (удвоение).

О решающем эксперименте в СКХД-секторе.

Можно предпринять поиск адронного резонанса при сверхвысоких энергиях, поскольку в рамках феноменологии [9,20] масса ядра атома дальнодействия

.

Эта энергия на полпорядка превышает планируемую предельную энергию сталкивающихся протонов в системе ц.и.
на БАК/LHC [33].

В заключение цитируем теоретиков, стоявших у истока механизма CP-нарушения в шестикварковой модели, подтверждённого на B-фабриках.

Макото Кобаяси:

  • «Результаты B-фабрик показываютчто кварковое смешивание в шестикварковой модели является доминирующим источником наблюдаемого CP-нарушения.
  • Результаты B-фабрикоднакооставляют разрешённой небольшую область для дополнительного источника CP-нарушенияобусловленного новой физикойвыходящей за рамки Стандартной модели.
  • Преобладание материи над антиматерией во Вселеннойпо-видимомуобусловлено дополнительными источниками CP-нарушенияпоскольку CP-нарушение в шестикварковой модели слишком мало для тогочтобы объяснить это преобладание.

    Существует предположениечто последнее может быть связано со смешиванием в лептонном секторе,которое аналогично смешиванию в кварковом секторе» [5].

Тосихиде Маскава:

«…мы завершили свою работу. Стало понятным происхождение CP-нарушенияпо крайней меречастично» [6].

Дополнительная -физика – новая перспектива реализации тезисов:

«Преобладание материи над антиматерией во Вселеннойпо-видимомуобусловлено дополнительными источниками
CP-нарушенияпоскольку
CP-нарушение в шестикварковой модели слишком мало для тогочтобы объяснить это преобладание» [5] и «Стало понятным происхождение CP-нарушенияпо крайней меречастично» [6].

Временные аномалии, обнаруженные в экспериментах по аннигиляции бета-распадных позитронов (ортопозитрония) в газах (и в техническом вакууме), успешная феноменологическая модель их описания (расширение современной Стандартной Модели физики) позволяют определить реакцию синтеза дейтрона  в начальной Вселенной, в недрах Солнца (звёзд) и позитронные бета-распады ядер типа 22Na64Cu, 68Ga и др. () как топологический квантовый переход на фоне пространства-времени общей теории относительности. В
конечном состоянии 
ТКП в ограниченном «объёме» пространства-времени (линейный размер 2 км) из «ничего» рождается двузначная () макроскопическая пространственноподобная (кристаллоподобная) структура. Рождение атома дальнодействия (N(3) ~ 1019 узлов/ячеек) с ядром атома дальнодействия
( узлов/ячеек, ) из «ничего» раскрывает локальную структуру («микроструктуру») глобального представления вакуумоподобных состояний вещества (ВСВ) Э.Б.Глинером (-вакуум/ложный вакуум, 1965) и механизм формирования тёмной материи/тёмной энергии
[34].

Атом ВСВ – это реакция единого поля всех физических взаимодействий на ТКП. Решётка ВСВ с положительной планковской массой +MPl компенсирована структурой зазеркалья с отрицательной массой (–MPl), отрицательными знаками скорости света (–|с|) и действия  и противоположными знаками всех зарядов в узлах (электрического, магнитного [35], [36, с.42], барионного, лептонного, включая массы mp и me). При этом в процессе синтеза дейтрона с высокой эффективностью (коллективно) аннигилирует антиматерия по схеме

        (5)

и освобождается (3)  1019 структурных единиц материи  – механизм формирования барионной асимметрии Вселенной.

_____________________________

E-mail: bormikhlev@yandex.ru

 

1
Параметр асимметрии  ( и  – измеренные выходы двух конечных состояний распада -мезонов) – 0,133  0,030 (stat.)  0,009 (syst.) при полном числе событий  [3] и – 0,113 0,022 (stat.)0,008 (syst.) при полном числе событий [42005] (дефицит
-событий), усреднённый по экспериментальным данным двух коллабораций даёт величину асимметрии (283)%. Это на два порядка превышает эффекты первых наблюдений 
CP-нарушения [1].

2
-распад ядер типа  рассматривается как топологический квантовый переход (ТКП). Во избежание недоразумений, следует подчеркнуть, что предполагаемое различие «приготовления» относится не кпозитронам, как таковым (КЭД-позитроны или -распадные позитроны, квантовые числа которых тождественны), а к пространственно-временнóму фону (ложный вакуум для -распадных позитронов – «микроструктура» [7] вакуумоподобного состояния вещества (ВСВ) [8]зазеркалье), как следствию нетривиальной топологии конечного состояния -распада [91995].

3 Мичиганская группа, в своём обновлённом составе, отказалась [12] от результатов своих прежних прецизионных измерений [10,11]. В препринтах [7] показано, что причиной «закрытия» мичиганской группой обнаруженного ранее в работах [10,11] расхождения экспериментальных данных с КЭД-вычислениями стало введение в измерительную ячейку электрического поля, которое производит дополнительноедействие, не учтённое авторами [12]. Всё же следует подчеркнуть, что все работы мичиганской группы по проблеме ортопозитрония (1982-1991), включая последнюю (2003), сохраняют решающее значение для формулировки феноменологии временных аномалий аннигиляции  и -o-Ps вследствие наблюденияизотопной аномалии в неоне [91987].

4 Этим, но как бы от противного, предвосхищена дополнительная
-физика
-ортопозитрония, поскольку присутствие в динамике ортопозитрония одного (это существенно!)виртуального фотона реализует его осцилляции между наблюдаемой и зеркальной вселенной (зазеркальем) [17] (см. также в [18] контраргументы – и астрофизические – выводам работ [17]).

5 В -распаде (, в ядре) в условиях наземной лаборатории присутствуют все физические взаимодействия – электромагнитное (), слабое (электрослабое), сильное () и гравитационное. Это позволяет представить макроструктуру ВСВ конечного «объёма» пространства-времени в конечном состоянии, как обобщенный ток смещения – отклик единого поля на ТКП [20].

6
В начале 1960-х Р.Фейнман обсуждал подобную ситуацию с позиций теории, которая позже оформилась, как 
КХД: «Существует другая теория, более известная в мезонной физикет.н. теория Янга-МиллсаЯ рассматриваю её безмассовый вариантЯ рассмотрел теорию Янга-Миллса с нулевой массой, следуя предложению Гелл-Маннаона содержит калибровочную группу
теория Янга-Миллса явно не занимается безмассовым полем, которое должно было бы уходить из ядра и быть заметным. Поэтому «мезонщики» не исследовали внимательно безмассовый случай» [25, с.90].

7
В работах [29] представлена, по существу, «твёрдотельная» формулировка супер
антиподной
симметрии – электрон (квазичастица)- дырка/суперпартнёр ().

8
В переходном процессе , как и в -распаде (, в ядре) в условиях 
наземнойлаборатории присутствуют все физические взаимодействия; ср. со сноской 5.

9 В препринте [32] на основе дополнительной физики предложено обоснование универсальности.


Библиографический список
  1. Christenson J. H., Cronin J.W., Fitch V.L., and Turlay R. Evidence for the   Decay of the   Meson. Phys. Rev. Lett. v.13(4), p.138, 1964.
  2. Окунь Л.Б.. Элементарное введение в физику элементарных частиц. Изд.2е, М., Физматлит, 2006.
  3. BABAR Collabotation, Aubert B. et al. Direct CP Violation Asymmetry in   Decays.  Phys. Rev. Lett., v.93(13), p.131801, 2004; Direct CP Violating Asymmetry in   Decays. http://arXiv.org/abs/quant-ph/0407057
  4. Belle Collabotation, Chao Y. et al. Evidence for Direct CP Violation in   Decays. Phys. Rev. Lett., v.93(19), p.191802, 2004; Belle Collabotation, Abe K. et al. Improved Evidence for Direct CP Violation in   Decays. http://arXiv.org/abs/hep-ex/0507045
  5. Кобаяси М. CP-нарушение и смешивание ароматов. Нобелевская лекция-2008, УФН, т.179, с.1312, 2009.
  6. Маскава Т. О чём говорит CP-нарушение. Нобелевская лекция-2008, УФН, т.179, с.1319, 2009.
  7. Котов Б.А., Левин Б.М., Соколов В.И. Ортопозитроний: «О возможной связи между тяготением и электричеством». Препринт 1784 ФТИ им. А.Ф.Иоффе РАН, СПб., 2005 / Kotov B.A., Levin B.M., Sokolov V.I.. Orthopositronium: “On the possible relation of gravity to electricity”. Preprint 1784 Ioffe Physical-Technical Institute of Russian Academy of Science, SPb., 2005; Kotov B.A., Levin B.M., Sokolov V.I., http://arXiv.org/abs/quant-ph/0604171; Левин Б.М. О дополнительной физике «снаружи» светового конуса: http://science.snauka.ru/2012/08/993(I); http://science.snauka.ru/2012/08/1396 (II); http://science.snauka.ru/2012/08/1545  (III).
  8. Глинер Э.Б., Алгебраические свойства тензора энергии-импульса и вакуумоподобные состояния вещества. ЖЭТФ, т.49, с.82, 1965.
  9. Левин Б.М., Коченда Л.М., Марков А.А., Шантарович В.П.  Временные спектры аннигиляции позитронов (22Na) в газообразном неоне различного изотопного состава. ЯФ, т.45(6), с.1806, 1987; Левин Б.М. Ортопозитроний: программа критических экспериментов. ЯФ, т.52(2/8), с.535, 1990; Левин Б.М. К вопросу о кинематике однофотонной аннигиляции ортопозитрония. ЯФ, т.58(2), с.380, 1995.
  10. Westbrook C.I., Gidley D.W., Conti R.S., and Rich A. New Precision Measurement of the Orthopositronium Decay Rate: A Discrepance with Theory.  Phys. Rev. Lett., v.58(13), p.1328, 1987; Westbrook C.I., Gidley D.W., Conti R.S., and Rich A. Precision measurement of the orthopositronium vacuum decay rate using the gas technique. Phys. Rev.A, v.40(10), p.5489, 1989.
  11. Nico J.S., Gidley D.W., and Rich A., Zitzewitz P.W. Precision Measurement of the Orthopositronium Decay Rate Using the Vacuum gas Technique.  Phys. Rev. Lett., v.65(11), p.1344, 1990.
  12. Vallery R.S., Zitzewitz P.W., and Gidley D.W. Resolution of the Orthopositronium-Lifetime Puzzle.  Phys. Rev. Lett. v.90(20), p.203402, 2003.
  13. Левин Б.М., Рехин Е.И., Панкратов В.М., Гольданский В.И. Исследование временных спектров аннигиляции позитронов в инертных газах (гелий, неон, аргон) Информационный Бюллетень СНИИП ГКАЭ, №6, с.31, М., 1967; Goldanskii & Levin, Institute of Chemical Physics, Moscow (1967): in Atomic Energy Review, Table of positron annihilation data, ed. by B.G. Hogg and C.M. Laidlaw and V.I. Goldanskii and V.P. Shantarovich, v.6, 1968, p.p.154, 171, 183, IAEA, Vienna; см. также Griffith T.C. and Heyland G.R. Experimental aspects of the study of the interaction of low-energy positrons with gases.  Phys. Rep., v.39(3), p.244, 1978.
  14. Coleman P.G., Griffith T.C., Heyland G.R. and Killen T.L. Positronium formation in the noble gases. J. Phys. B: Atom. Molec. Phys., v.B8(10), p. L185, 1975.
  15. Marder S., Huges V.W., Wu C.S., and Bennett W. Effect an Electric Field on Positronium Formation in Gases: Experimental.  Phys. Rev., v.103(5), p. 1258, 1956; см. также Б.М. Левин. О токе смещения М.Планк/Дж.Стони-объединения физических зарядов. Гравитация, как объединяющее поле. http://science.snauka.ru/2013/05/4936
  16. Л.Д. Ландау и Е.М. Лифшиц. Квантовая электродинамика, М., «Физматлит», 2002.
  17. Glashow S.L. Positronium versus the mirror Universe.  Phys. Lett., v.B167(2), p.35, 1986; Carlson E.D. and Glashow S.L. Nucleosynthesis versus the mirror universe. Phys. Lett., v.B193(2,3), p.168, 1987.
  18. Крамаровский Я.М., Левин Б.М., Чечев В.П. Ортопозитроний, зеркальная Вселенная и первичный нуклеосинтез. ЯФ, т.55(2), с.441, 1992.
  19. Holdom B. Two U(1)’s and charge shifts. Phys. Lett., v.B166(2), p.196, 1986; Searching for   charges and a new U(1). Phys. Lett., v.B178(1), p.65, 1986.
  20. Левин Б.М., Соколов В.И.. О физической природе «условий резонанса» временных спектров аннигиляции позитронов (ортопозитрония) от  -распада 22Na в газообразном неоне. Препринт 1795 ФТИ им. А.Ф.Иоффе РАН, СПб., 2008; см. также B.M. Levin, http://arXiv.org/abs/quant-ph/0303166, B.M.Levin, V.I.Sokolov, http://arXiv.org/abs/quant-ph/0702063; Levin B.M. About extension of the Standard model of Physics. http://science.snauka.ru/2013/01/3279; Левин Б.М. О расширении Стандартной Модели физики. http://science.snauka.ru/2013/01/3281
  21. Fayet P. and Mezard M. Searching for a new light boson in   and positronium decays.  Phys. Lett., v.104B(3), p.226, 1981.
  22. Di Vecchia P. and Schuchhardt V. N = 1 and N = 2 supersymmetric positronium.  Phys. Lett., v.155B(5/6), p.427, 1985.
  23. Андреев А.Ю., Киржниц Д.А. Тахионы и неустойчивость физических систем. УФН, т.166(10), с.1135, 1996.
  24. Андреев А.Ф. Спонтанно нарушенная полная относительность. П. в ЖЭТФ, т.36, вып.3, с.82, 1982.
  25. Feynman R., “Quantum theory of gravitation”, In: Acta Phys. Pol. v.XXIV(2), p.707, 1963. / Перевод с оригинала: Фейнман Р.Ф., «Квантовая теория гравитации», ГРАВИТАЦИЯ,  т.2, вып.2, с.81, 1996.
  26. Любошиц В.Л., Подгорецкий М.И. К вопросу о тождественности элементарных частиц. ЖЭТФ, т.60(1), с.9, 1971.
  27. Linde A.D. The multiplication of the Universe and problem of cosmological constant. Phys. Lett. B, v.200(3), p.272; http://arXiv.org/abs/hep-th/0211048
  28. Огиевецкий В.И., Полубаринов И.В. Нотоф и его возможные взаимодействия. ЯФ, т.4(1), с.216, 1966.
  29. Lee C.J. Spin-½ particle and hole as supersymmetry partners. Phys. Rev., v.A50(1), p.R4, 1994; Supersymmetry of a relativistic electron in a uniform magnetic field. Phys. Rev., v.A50(3), p.2053, 1994.
  30. Synge J.L. Anti-Compton scattering. Proc. Roy.  Ir. Acad., v.A79(9), p.67, 1974.
  31. Физические величины. СПРАВОЧНИК. М., ЭНЕРГОАТОМИЗДАТ, 1991.
  32. Levin B.M. The Orthopositronium Problem and  -Universality. http://arXiv.org/abs/physics.gen-ph/07054519
  33. Дрёмин И.М. Физика на Большом адроном коллайдере. УФН, т.179(6), с.571, 2009.
  34. Левин Б.М.,  Соколов В.И. Может ли решение проблемы ортопозитрония стимулировать изучение проблемы тёмной материи во вселенной?  Препринт 1790 ФТИ им. А.Ф.Иоффе РАН, СПб., 2006; B.M.Levin, V.I.Sokolov. Whether can the decision of the orthopositronium problem to stimulate studying the problem of a dark matter in the Universe?   http://arXiv.org/abs/astro-ph/0610063; Левин Б.М. О токе смещения М.Планк/Дж.Стони-объединения физических зарядов. Гравитация, как объединяющее поле. http://science.snauka.ru/2013/05/4936
  35. Смилга А.В. Структура вакуума в киральной суперсимметричной квантовой электродинамике. ЖЭТФ, т.91(1/7), с.14, 1986.
  36. Левин Б.М., Борисова Л.Б., Д.Д.Рабунский. Ортопозитроний и пространственно-временные эффекты. М.-СПб., 1999.


Все статьи автора «Левин Борис Михайлович»


© Если вы обнаружили нарушение авторских или смежных прав, пожалуйста, незамедлительно сообщите нам об этом по электронной почте или через форму обратной связи.

Связь с автором (комментарии/рецензии к статье)

Оставить комментарий

Вы должны авторизоваться, чтобы оставить комментарий.

Если Вы еще не зарегистрированы на сайте, то Вам необходимо зарегистрироваться: